ＧＢ／Ｔ１４７３３《电信术语》分为１２个部分,本部分为ＧＢ／Ｔ１４７３３的第９部分。 本部分于１９９３年首次发布，本次为第一次修订。本部分代替ＧＢ／Ｔ１４７３３．９—１９９３《电信术语无线电波传播》。 本部分规定了无线电波传播的术语和定义。本部分适用于电信技术领域。 本部分与ＧＢ／Ｔ１４７３３．９—１９９３相比主要变化如下：———本部分增加２个新条目术语和定义，增加了５个同义词术语，对１７条术语的中文译名进行了修改，并对８６条术语的定义进行了修改。———对本部分的编写格式进行了修改。 GB/T 14733.9-2008 电信术语 无线电波传播 GB/T14733.9-2008 标准下载解压密码：www.bzxz.net

ICS 33. 060. 01
中华人民共和国国家标准
GB/T 14733.9—2008/IEC 60050(705):1995代群G13/T 11733.91993
电信术语
无线电波传播
Terminology for telecommunication--Radio wave propagalion(1EC60050(705):1995.nerational Electrotechnical VocabularyChaptcr 705: Radio wavc propagation,IDT)2008-08-06发布
华人民共和国国家质量监督检验检疫总局中国国家标准化管理委员会
2009-03-01实施
GB/T14733.9—2008/IEC60050<705):1995目
2术语和定义
电磁场和波的基本特性
2.2辐射、电磁波的路径利速度
2.3传播媒质的电磁特性
2.习与传播媒质边界有关的现象…2.5对流层传播和地面的作用
2.6地球上空的电离媒质
2.7电离层对线电被传播的影响
2.8传播对无线电通信的影响
中文索
英文索引
+11t1+I++
GB/T14733.9—2008/IEC60050(705):1995前言
GB/T14733电信术语多分为如下【2个部分：第1部分：电信、信道和网；
第2部分：传输线和被导；
第3部分：可靠性.可维护性和业务质鼠；第4部分：交换技术；
第5部分：使用离散信号的电信方式，电报、传真和数据通信：第6部分：空间无线电递信：
.-第7部分：振荡，信号和相关器件；第8部分：电话：
第！部分：无线电波传播；
—-第10部分：大线：
第 11 部分：传输：
…第12部分，光纤通信。
本部分为GB/T14733的第9部分，等同采用1H：60050（705）国际电「间汇第705章：尤线电波传播英文版）。
本部分代替GB/T14733.91993电信术语线电波传播本部分与GB/1 14733.91!3 相比上要变化如下：本部分增加2个新条月术语和定义，增加了5个同义调术语，对17条术语的中文译名进行了修改，并对86条术语的定义进行了修改。对木部分的编与格式进行「修改。本部分由中华人民共和国工业和信息化部提山。本部分出中国通信标准化协会归。本部分起草单位：信息产业部电信研究院，本部分主要起草人：赵叫卓、谭泳,蒋利群、正妮娜。本部分干1993年次发布、本次为第·次修订。1
1范围
G/114733.9—2008/IFC60050(705):1995电信术语无线电波传播
本部分规定了无线电波传播的术语和定义本部分适用于电信技术领域。
2术语和定义
2.1电磁场和波的基本特征
705-01-01
场Tield
-·个标量.久量成张量，它是在一规定空间内的点坐标的函数，并可能是耐间的函数，注，·个场可以表示一种物理现象·例如：声压场、电力场、地球醚场和无缕电波的场。705-01-02
传播propagation
在物质没有移动的情况下，能垦在点闯的转移。非例如电磁能在空间的传摊热齐楼的传播。705-01-03
由场表征的媒质物埋状沉的变化，并以由该媒质的特性在每一点和每一方间所确定的速度移动：汁1:波是为同部动作或注中这样的动作产生的。注2：液的传播只能由部些可以用放曲或起偏微分方程表示的场米捕绘，例如.电磁能是以波的形式在空问传播，引热在棒中传播没有确定的速度，因此不是波的传播。705-01-04
传播速度［矢盘（波的）velocity（vector）ofpropagation（olawave）对波的传播言表示在一给瞬间和一给定空间的点上，场的一·个给定特性在指定时闻剂隔内的位移天虽与该时间间隔的持续时间之比，当持续时间趋于零时的极限注，随特性的选敢，可以定义千向类的速，例郊相速、群速度，其价取决于所考虑的点和方向705-01-05
正向波前forward wavefront
对在一指定瞬间开始的源所发出的波的传播仙言，它足将现在受到该波作用的空间区域和尚未受到该波重大影啊的区域分北的面。得;当传播沼·个面或沿一·条线进行所·波前分别由一条线改个点审义，705-01-06
反向波前hackward wavefrnnt
对在一指定凝间终止的源所发生的波的传播而言，它是将现在受到该波作用的空间风域和不再受到该波重大影响的区喊分并的面注：当传播治“个面或·案线谨行剂，波前分别一条线或一个点定义：705-01-07
电磁场cleclrumagnelicFicld
表征物质媒质或真空的电、磁的状态的场，由下而四天集定义，GB/T 14733.9—-2008/1EC 60050(705):1995市场矢量）：
—地适量密度（久量）：
磁场（尖鼠）：
B—…通量密度久虽)。
注1：电磁场服认克斯韦方程组
社在电隧迎象的基广观可以忽略不计的情说下·这不电邀场义是有效的，汁3：其些作者率为“感汤”在这种情况下.有时将（称为“慈嫩励场”让1:电磁场可以包括解分量.岛萨中场批静磁场雨时双分基表小电磁波705-01-08
麦克斯韦方程组
Maxwell's equations
一组由代表媒质内电磁场的店）B元叫个量和分刻代表在媒质果些部分内可能存在的电流密度产和电荷密度β网个量所构波的偏微分方程组：在国际单位制S中专克斯程组为：oE
ati.cive_a
注：变斯下方望组仅方与媒成的构成关系式给台时，才完全地定义电碰场，对于绿性媒质，这些关系式用媒质的中容率导数盛和导率表示。
705-01-09
电磁波electromagaletic wave
而川变电磁场的传播表征的波
注出感波尼山因荷成电流的变化产生的。705-01-10
无线电波radin wave
没行人为的导波系统在空间传播的电磁波，按照惯例.频率低于300干兆赫兹。注：领率在3·F-兆获滋附近的电磁波可认为是无线电波-也可认为足光波，705-01-11下载标准就来标准下载网
无线电传播Tadiopropagalion
能以无线电波的转移：
705-01-12
模（电递的）（rlectromagnetie）mode麦克斯韦方程组的一个解，表示某·给定空间区域的电磁场并属于由特定边界系件确定的独订解。
705-01-13
极化（电磁波的）polarization（a:ane.etromagnetiewarc)电磁波的个属性，它描述在固定点上电避密度久量的人小和指问随时过的变化705-01-14
线极化lincarpolarization
电通员密度欠量的木端，杜对·给定点.措绘出一固定直线的电磁波的极化，直线的中心均给定点虽合：
705-01-15
水平极化horizontalpolarization种线极化，电通量密度久鼠烂水平的705-01-16
垂直极化verticalpolarizationGB/T14733.9---2008/IEC60050(705):1995种线极化，其电通量密度失量位于包含传播为向的垂直平面内。705-01-17
椭圆极化ellipticalpnlarization电通量密度矢基的未端,相对于一给定点,捕绘出一椭阅的电磁波的极化,椭圆的中心与给定点重合。
注:在持性与间无关的线性膜质内，通常所有正弦波都足椭刚极化的、包括作为特例的线极化和圆极化。705-01-18
右旋极化right-hand polarization顺时针极化loc:kwise pnkarization一种椭圆极化，当沿传播方向往前看时·其电通量密度矢量在不包括传播方向的任何固定平面内，随时间向右旋转即顺时方旋转
705-01-19
左旋极化 left-hand polarization逆时针极化counter clockwise polarization一种椭圆极化，当沿传播方向往前看时·其电通量密度欠量在不包括传播方向的何固定平面内，随时间向左旋转即反时针方向旋转，705-01-20
2circular polarization
圆极化
椭圆极化的特例.在此场合，电通量密度矢量的末端描绘出一个圆，705-01-21
极化栉圆 pularicaliun ellipse极化时，电磁波的电逆量密度类量木端描绘出的橱厕。705-01-22
极化平面 plane of polariz.ation极化圆所在的平面。
注：对线极化波来说，椭圆退化成一线段从而极化平面不是唯一地定义。在各向同性媒质中，现在按眠惯例取极化半面与传播力问垂真。这是对过去作法的改变，过去习偿地职包含传插力向和一个场天量的半面为极化半道对无线电被比场革通常为电场尖量，对光波为磁场遵量密度尖革。705-01-23
正交极化 orthogonal polarization交义极化crosxpolarization(deprecatedinthissense)椭圆极化波的极化与同类型的另一个波的极化相比：E
1）传播方向相同;
极化平面相向：
极化圆有相同的偏心率，但长轴互相垂直，旋转方而相反。3）
b）线极化波的极化与向类型的另一个波的极化相比：1）传播方向和同：
2）电通量密度久量互相垂直。
注:在英语中术语\crts prlarizatin\有另一个含义(见 735-08-52),705-01-24
纵向分量langitudinal component个电磁场的失量之-在传播方向上的投影。3
GB/T 14733.9—200B/IEC:60050(705):1995705-01-25
模横向分量transerse component一个电磁场的矢鼠之一在垂直于传播方向的平面上的投影705-01-26
径向分量radial component
a）个电磁场的久量之一作久径上的投影，矢径是游场源有做点源时，从场源习出的径问线。在尬柱型结均（例如·导线或一波导的横截而}的一个点上的一个电磁场的矢之一在该点b
的横截面的半径上的投影。
705-01-27
横[电磁］波 transverse（clcciromugnetle】waveTEM波TEM WaE
电场久虽和磁场久显与传播方向虫直的电磁波，705-01-28
波矢量
wave veclor
个复数矢K一K’一，它表示关于空间，点·正弦电磁波的特性·如果在该点附近的空域内，每个电磁场尖果都可表示成下列表达形式：V .Ve'(at-Rr)
式中：
-失量立，-股为复数.与时间尤关并在所考虑的域内实际上为常数：-一矢量K在所考虑的域内实际上为常数;角频率；
一时间
..-( 3 )
一一连接坐标原点与域内您兴班的点的久量。汁1：如果波在域内敏：点1乱可用波实臣来表征，则存在包令该点并与被关的实部止变的波前。的大小等于？除以波长，
江2，如果每一失量的存部既不为求也不与方的读部共线，则波具有椭圆极化.在其他情况下波为线极化。705-01-29
等相面equiphase surface
点集，在其上·周期性电磁波的矢量之-一的一个指定分量在相同的时间具有相问的州位。705-01-30
波前wavefront
个电磁场矢量的所有分量其同的等相面（如果存在的话），注：被前在每点上都关T滋点的波失量的实部小交，705-01-31
equi-amplitude surface
等幅面
可能存在的点集·在其上一行进的上电磁波的每个矢晕在间-瞬间其有间样的大小，:对一句平而波、等陷面在年点上都与关丁该点的波关量的虚部上705-01-32
平面波
planewave
所有波前都是平行平面的电磁波。法：对平面波,其波矢量的实部只右固定的为同，705-01-33
uniformplanewave
均匀平面波
等幅面为行半面的平面波。
注:均匀平而波的被矢重的实部些利虑部失量有固定的4
705-01-34
同一平面波humogeneousplanewave波失量的实部利虚部共线的平面波。705-01-35
非同一乎面波heterogeneous plane wave波矢量的实部和虚部不共线的平面波。705-01-36
球面波sphericalwave
所有波前为司心球而的电磁波
705-01-37
自由_前进波
freewavefreeprogressivewave
GB/T 14733.9-—2008/IEC 60050(705):1995在所有方向都认为是无限的的创媒质内传播的电磁波。计：门出波可存在于吸妆媒质内。705-01-38
行波travelling wave
在牟少叫以认为是局部均勺并在传播方向为无限的媒质内行进的电磁波。705-01-39
平面行波travellingplanewave
既是同一平面波义是行波的电磁波，注：就正驱平首行波来说，在均勺媒质内对波的每个分望在传播方向柜位随距离恺线能变化，而幅为常数，或当媒质为有耗时,随版离按指数率
705-01-40
驻波 stanling wave
去两个相同频率反问传播的行波叠加产生的媒质的电磁状态，并山数值表征，每个值可由“个时间实函数和个空间坐标实需数的乘积表示：705-01-41
相位干涉phaseinterfercnce
波干涉wv inlerference
出两个或多不等频或几乎等频的波的相下振荡叠加所产生的现象，丧现为合战波幅以干涉图的形式在间的变化并川能在恰好的时候形拍频。705-01-42
(interference)fringes
于涉条纹
用于相位干涉在空间产的系列的电磁场最大值和最小值705-01-43
相干性cnherence
两个波的相位之间存在的扣关现家·或者个波在时间上的两瞬H或在间的两点的相位之问存在的相关现象，
705-01-44
空间相干性spalial coherence：space coherence电磁场在--个穿间区域内柘关的相干性705-01-45
时间相干性tine coherence; temporal coherenee电磁场在一给定时间内相关的相干性。5
GB/T 14733.9—2008/IEC 60050(705) :19952.2辐射，电磁波的路径和速度
705-02-01
［电磁］辐射【electramagnetic)radintiona）能量以电磁波的形式从一个源发散到空间的现象。b）能以电磁波的形式通过空间传播。705-02-02
电磁能的体密度velume）densityof electromagneticenergy空川给定单元内所含的电磁能除以该单元的体积。注；实际上只能确定体积内所含能量的变化。705-02-03
功率通量密度powerfluxdensity:radiantfluxdensity穿过与电磁波的能量传播方向垂直的面单元的功率除以该单儿的面积，705-02-04
辐射强度（在一给定方向的）radiationintensity（ingivendircction）一相「点源在包括指定力向的立体角元素内辐射的功率除以该立体弟。注：只要辑射是在远场谢最的天线可认为是“点源，705-02-05
衰减（电磁波的）attenuation（ofelectromagncticwave）在传播期间，电磁波能量的减少，由在两个指定点上的功率通量密度之比定量表示。注：衰减一般用分贝表示，
705-02-06
扩散损耗spreading loss
仅由于随着距离的增加：能量将分布在一个史宽的面积内所造成的电磁波的衰减。注：在均勾和务向同性媒质内，扩散损耗的特征是功率通量密度与离源距离的平方成反比例下降。705-02-07
吸收（电磁波的）ahsnrplion（ofanelcctronagneticwave）由于与物质媒质的交互作用，电磁波能量部分或全企部转换成另一能量形式，705-02-08
吸收损耗（电磁波的）absorptionlass《ofanelectromagneticwave）仪中于吸收所造成的电磁波的那部分衰减，705-02-09
坡印廷矢量Poyntingyeutor
在电磁场内-·个点上的实电场失量1)和实磁场矢昼H(1)的失积：S() = E() x(t)
注1：穿过一闭曲面的坡印廷实量通鼠等于通过该面的功率，注2：对于周期性电磁场，坡印延矢基的时间平均值是·个矢量，在有某些保留的情况下，可认为该关堂的方向就是能量的传播方向，其人小就是平均功率通量密度。705-02-10
I complex Poynting vector
复数坡印廷失量
对角频率为w的正弦波，当在同·点上的电场久量E(t)和磁场尖量(t)用复数符号下式表示时：
E(t) = R(Ecmr)
E() - R,(lej)
-（5)
复数坡印延尖量是E和H的尖积：CB/T 14733.9—2008/IEC 60050(705):1995（）
式中E和H与时间无关，一殷是复数,E是所的复数其轭值，注1:复数坡印廷尖盘的实部是坡印廷矢意·周期的平均值，注2：复数坡印延久基的虚部是一个久量在有某些保解的情况下，可以认为该久量的方向就是无功脂最传播的方向,而其大小可认为是与该方向垂直的单位面积土的无功功率通量，太量的方向按照惯例规定正负号，705-02-11
相位延迟(波的）phase delay (of a wavr):phase propagalion lime (of a wave)一个由规定的相位定义的正弦行被的被前通过空闻给定点的两瞬时之问的持续时间。705-02-12
正相位差positlve phase dirference相位滞后（电磁波的）phase lag（of an electromagneticwave）一正弦电磁波的相位延退与参考相位延退间的正差。705-02-13
负相位差negative phase difference相位超前(电磁波的）phase lead （of an electrulagnetic:wave)一正弦电磁波的相位延迟与参考相位延迟间的负。705-02-14
光程长度opticalpath length
相程长度 phase path length
一给定电磁波在两给定点间的相位延逆的持续时间内，以真完中的光速行进的路径长度。注：在同射线路径上的两点间，这个长度等于沿射线路径的折射指数的线积分：ds式市最在路径方间每点上媒质的折射指数，ds是沿路径的弧线元。705-02-15
传播方向（波的）direction of propagatiun（of a wave）在一给定点上波前的法线，以相位增加的方向为正间，注1:在点的传播方向是被关量的实分量的方向注2：一个波的传播片向可以不同于该波能量的传播方向，705-02-16
相速[失量
phase velocitly (veclor)
出指定相位定义的正弦行波波前在一给定点和给定方向运动的速度失量。注 1 :加果不指定,左间,则所考虑的是传播方向的和速,注2;在传播方向,相速的绝对值为最小值,它等于角速度除以波失量的实分量的绝则值。705-02-17
［相位被长
（phase)wave length
在给定方间止弦被的相速矢量的大小与波的频率之比。注1：在传播方向波长为最小位如果不规定方向，则指的足传播方向的被长。注2在任何力间的波长等于2六除以波矢量的实部在该方间的分量的绝对慎。705-02-18
传播方向（能单的）directiun of prupagalion（of cnergy）一周期性电磁波的能量流的时间半均方向。注1:在呆些保留条性下,能量传播力间是坡印廷夫量的时间平均力间。注2,电磁波能基的均播方向可以不同于该波的传播方向。实际上,如果媒质既不是过于吸收性的，又不是过于名向异性的，也不尼过于色敲的，刚能府的传播方向与群速度欠量的片向再合，GB/T14733.9—2008/1EC60050(705):1995705-02-19
传播路径propagationpath
射线路径raypath
在每点上，与该点能量传播方向相切的路径注1：射线概念是射线理论的基期，应用该理论，能够以简单的关系式代替麦克斯韦方程组，注2;在-些情况下,两点间可以有亢条路径。往“：在各向同性媒质中，传播路径是\波前止交的轨道，且术语\射线\常被定义为该辑道，在各向异性媒质中，与波前正交的轨道并不总是与源和接收点之词的实际路轻单合，医无不应称灯射线，705-02-20
几何光学 genmeirical optics
趋近零的波长的一个渐进模型，通过这个模型，在不间媒质中及在其边界的波的传播通过使用射线的几何概念米决定，而不是被的常规埋论。注1波的极化通常不用几积光学米考患，注2：实际上应用几何光学满足以下条件a）不同媒质的电特仆的宰变化产沾着一个波长距离内必须很小：b）分隔菌个不同媒质的表面必须作常大，并目相对与波长而言，它的不规则性必须很小；波在“个分随两个不同媒质的平面1的入射余角不能太小。705-02-21
群速度矢量二roupvelocity(eetor）在传播媒质内一个点上.倍号的速度矢量。理论上该信号山幅设相等、频率销微不尚片趋近-·共同频率极限的两个登加的正弦波表示。定：在取·般的情况下，群速度术基的大小等于频率对波长刻数的早数-作群速度沿坐标轴的分虽等丁角速度对波失量K的实部R的分品的偏导数。705-02-22
群时延group delay：group propagation time在群速度失量定义的射线路径上两点间的传播时间·由群速度的倒数滑射线路径的线积分表示：a
式中是群速度失在射线路径切线上的投影的代数值，d：是孤线元，注，实际上，如果整质既不是过于吸收性的，义不足过于各向是性的，也不足过于包微的，则群时延等于用以定义群速度的倍号单元的传播时间
705-02-23
groupwavelength
群波长
一电磁波的群速度矢量的大小除以被的频率。705-02-24
传播系数propagationcoefficient传播常数（拒用）jropagution canstant(deprccalcl）y
出现在方程式中的复数量7：
Aetixr gt r
式中A和原则上与“尤关，这个程式可表示角频率为w起始相位为的正弦电磁场在沿』（X轴平行的线上传播的分量u（t）.特别足关于利用与（)X轴平行的科形表面的导向传播或对于均匀平面波的传播
注：在GHT14733.7和t:h/T1733.中有间的定义，705-02-25
GB/T14733.9—2008/1IEC60050(705):1995袁减系数nltenuntion coefficient ; attenuation constant传播系数的实部，
建:上面定义的衰减系数也可以月每单位长度的奈培表示,而[奈培等于 8. 686 分贝,705-02-26
相位变化系数phase change coefficient;phase 心nstant传播系数的虚部
注：小而定义的相位变化系数月每单位长度的弧度表示，705-02-27
自由空间传播
free space propagation
电磁波在均勺的、所有方间都川认为是无限人的理想电介质内的传播，注：对于自由望问内的传播在从源出发的任给定方向上-超过基·内谢尺小和波长决定的离店，电磁场的每一矢的太小均与离开源的臣离或比，705-02-28
电磁波束electrnmagneticheam
通过空间传播的能量本上一占限制在一个甚小项角的两锥体内的电磁被705-02-29
直接射线路径direct raypath
一自绒射线路径或山于在传播媒质内的折射而稍微弯曲的射线路径，705-02-30
直达波direct wave
沿一直接射线路径传播的无线电波705-02-31
视线传播linc of sighipropagalion两间的传播.其直接射线路径上的障碍少到足以使绕射作用可以忽略不计705-02-32
非直接射线路径indirwel ray palh山显苦的折射或其他现象，诸如发牛在路径上的反射、绕射或散射造成的射线路径705-02-33
非直达波indirect wave
沿非直接射线路径传播的无线电波，705-02-34
[电 路程差path legth lifference;electrical path length difference啊点间两独立射线路径的长度差·这些长度一股用沿所考虑的路径的波长表示，705-02-35
space phase difference
空间相位差
来口且有同频不同源的两个正弦行波在一点产生的相位差中，出需个源与该点之间的相位延迟的袭所造成的邯··部分相位差：705-02-36
mulipath prupagatior
多径传播
发射点到按收点剂同时经由若下分离的传播路径进行的传播，0
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