GB/T 15013-1994 精密合金用磁学特性和磁学量术语 GB/T15013-1994 标准下载解压密码：www.bzxz.net

中华人民共和国国家标准
精密合金用磁学特性
和磁学量术语
Magnetic. characters and magnelicval ves tcrms definitions for procision alloysGB/1 15013—94
代替 GRn 27—88
本标准适用于精密合金领域内基础理论及技术方面的--些基本的，常用的磁学特柱和磁学垒术语，1
一般术语
一种物质现象的空间分布，其特性可用标或失量加以确定。1.2磁场
magrielic: field
种可以由作用到运动着的带电救子上的力来描述的场，这种力与带电粒子的运动及其所带的电荷有关。
1.3磁（而积)矩m
magnetie(arca)mlent
表征碰偶被了磁性强弱与力问的个辅久最，其值等于与磁偶极于等效的半面路的电流！与回路面积S的乘积，其方向垂于回路的平面，并且从这个方向观察时电流是顺时针的。m=is
注：对丁非面回路，可游回路面职投影到各个坐标平面上，于楚就得到相应于各个投影面的嫩矩分量·这些分盘的尖量和秘Zm即总磁炬
2任意·个出公观电流回路和磁性材料组成的系统的碰矩，例如·个铁心螺残管的微矩，亮宏规流回路所产生的态与感性材料内由带史粒手的轨道送动戴问旋所形战的原子进矩的头显和，永感体的磁矩则完全巾其本身的原下稳矩产生。
：置于场十的电流网路所受到的转矩工等于这·个回路的磁矩m与该感场的磁通密竞H的矢积：T-mKH
单位名称为安[培·半方米,单位符导为A\1.4玻尔磁了
Bohr nagneton
其值等于于自放磁频的-个常数，即（9.27408二0.000)(4)×10-\1/（焦【每特[斯拉）玻尔磁工常作为原子磁矩的计让量单位，1.5磁性常数
naghetir conslant
国家技术监督局1994-04-04批准1994-05-01实施
GB/T 15013—94
其值等于 4元X10-iH/m(享[利]每米)的一个常数;是真空中磁通密度 B 与磁场强度 H 的比值,又称真空磁导率。
1. 6磁偶极子
magnetie dipole
是一个可以用无限小的电流回路来代表的磁性实体注：磁性实体可以是任河电流同路,带电粒了的轨道运动,或它们的任意组合,例如一个磁化的物体，1.7磁偶极矩j
magnetic dipxole momertj
磁性常数 ,与磁(面积)矩 m 的乘积。单位名称为书C伯】·米，单位符号Wb·m。1.8 磁极化强度 J
magnetic polarizationJ
是一个与所取材料的体积相关的矢量,其值等丁材料体积内的总磁偶极矩Z;与相体积 V之比。J
J-B-AH-MM
单位名称为韦[伯]每平克米，单位符专Wb/m\1.9磁动势（磁通势）Fm
magnetomotive forceF.
避场强度 H 沿一闭合曲线 1 的线积分。F.=H-d
单位名称为安[培,单位符号 A。1. 10兹阳Rm
reluctance R.
避动势(磁通势)F。与对应的磁通虽4之比。Ru-
单位名称为每亦[利],单位符号 H-1。1.11 磁导A
permeance A
磁组 R.的倒数。
单位名称为享[利],单位符号 H。1.2磁阻率1/
reluctivity 1/
磁导率的倒数
注磁阻率可以用任何一种磁导率的限定方法来确定，1.13磁致伸缩
magnetcstricture
是指性材料或磁性物体由于磁化状态的改变引起的弹性形变现象。1.14纵向磁致伸缩系数入
GB/T1501394
longitadinal magnctostricLion ccxfficietiA当碰化从零增加到指定值（通常例和值)时，铁磁体沿磁场方向上长度的相对变化。注：其饱和值称饱抑密致怀缩系数入。此值光量，
1.15 横向磁致伸缩系数A
transverse magnetostriction cnefficient A当磁化场从零增加到措定值（通常到饱和值)时，铁磁体沿垂直磁化方问上长度的相对变化：此值无量纲。
1.16抗磁性
diamagmlsm
在外磁场作用下，原了系统获得或倾向于状得与场方向相反的磁矩的现象1. 17顺磁
paranagitlis
在原子尺虑［、磁矩受到热骚动的影响，以效在没有外加磁场时，这些磁矩是无规则分布纳，但尚加上外磁场时，这种磁矩就获得或趋间厂获得与外磁场相同方向排列的现象。1.18铁磁性
ferrurmaghetism
出十近原子的相互作用，原了磁超近似地沿相向方向排列的现象：1.19业铁避性
ferrinagnetisn
在尤外磁场作用时，近邻源子或离子因和1作用使磁短处于部分抵消的排列状态面具有合磁矩的现象
1.20反秩磁性
anilerrorgan:tist
企无外磁杨时，近邻的同种原于或离子内相作用，其磁矩处抵消地排列状态，使合您矩为零的现象.
1.21超顺感性
superparamagnctis
铁磁性或亚缺磁性微粒尺寸小」一定值时，在定温度下由于热骊动的影响，使得微粒的行为类似丁顺磁性，这些微凝的集合体将尽现光盛滞的现象。1.22居甲温度（居型点）T：
curie temperature:trurie point) T.指磁性或亚铁磁性与顺磁性之间的转变温度，当低于此温变时材料足铁磁性或亚铁感性的，而高」此温度时是顺磁性的
至：心性状忘的转变不是很实然的，所以批据！述定义实际「.不能给出个确切的温度值，为要换行·个测切的温度，建议把北饱和磁化强的平力（即）盐度残函数关系的助线（通常为直线：外排到0.外推线温度轴相交点的温虚就可取年居里组。\在高悉场时测基的，值·往往会争致活里得度偏离的现累。居单温度般用K表示，也可用（表示，1.23抵消温度（抵消点）Tm
..comGB/T 1501394
compensation temperaturetcampensation point)Tu某些业铁磁性材料在居里温度以下时，各原了磁矩互相抵消使自发磁化强度为零的温度。抵消湿度用 K或C:表示。
1.24奈耳温度（奈片点）Tn
Neel temperature(Neel point)Tn指欲磁性与顺磁性之间在转变温度，低于此温度时材料是反铁磁性的,而高于此温度时,是顺磁性的
森 F湖度用 K 或表示
1.25滋各间异社
magnetic anisotropy
相对物体中--个给定的参考系.在不同方向上物体具有不同磁性的现象。1. 26 碰品各向异性(品体磁各向外性)Inagntetocrystallm arisotropytcrystal magnetic anisotropy)矩单晶体.由于晶体结构上的各向异性所产生的滋各间尺性。注：(们立方晶系甲晶的磁晶各向异性弥立方型磁品各向异性。)六角品系单晶,易密化方问平行于:0001]轴的称主轴型避晶各向异性，八角晶系单晶，易化方向处于(0001)平面内的称平面塑磁帕各间片性1.27成力磁各向异性（微应为各向异性）stres: magitiie: Hhsotropy
应力通过感致神缩效应在髓体中严牛的薇各间异性。1.28形状磁各向异性
magneiit form anisotropy
燃样体的形状为非球形对称时，由十各方间的白退避不间而产生的磁各向异性，1. 29您生滋各间异性
induced magnetis: nisstropy
由丁外部原因所污起的··种永久战或新时性的醚各向异性。1.30单轴磁各向异性
uniaxial magnctic anisatropy只有-个荡磁化翻（方向）的磁各问异性，1.31磁各向片性能F
magneric atusutropy eergyE.
无应力的球形性本沿某一方向中微中性状态避化到饱和时，单位体积所需要的能量称该方向的磁各响异性能。
注：(；醛务问异性能最低的力向称势您化方向（灿)。磁齐问异性最高前力同称难磁化方向(轴)。径：通帝与别后化方问的能最签值定为该方问的磁各向异性能单位名称为焦(]每立方米，单位符号1/m。1.32微各间斥性常数
magnclic anisntropyronstant K表示磁性体磁各向异性强弱的参数，它与磁性休难磁化方向(轴)的磁各问并性能成正比，单位称为焦【H每立水，单位符号J/m1.33滋织构
gcti extt:
GB/T 1501394
多晶磁性材料中一种形成感各向异性的结构有序排列。注：本术语也可解释为多晶噬性体在与外磁场时磁畴的弹优分布，1.34磁通密度（微感成强度）B
magnetie fluk density(nmagnctic inducrion)足·种无散轴失量，空间任意一点上磁场的人小和方向由该点的这-欠量决定，在该点.1以某一速度运动的电荷所受到的力F等丁中鼠来以速度 ！与通密度B的矢量积：F--QaxH
单位名称为特[斯拉},单位符号 T1.35微通量中
magnetic flrx @
微通密度的面积分。
单位名称为韦拍,单位符号WL。
1.36磁化强度M
nagnetization M
是个与所取材料体积相关的失量,其值等于材料体识内的总磁三m与相应体积V的比值。注：如果对整个体机求和，就可得到替个物体的磁矩，物体内的邀化强度一般是各处不相同的，因此在任何位置工的密化强度可以通过对该处的·个小体积求那而得。单位名称为安培】每米，单位符号A/m，1.37和磁化强度Mh
saturation magnetization M.
在给定温度下.给定材料所能达到的磁化强度最人值，注，在某些情况下饱利磁化强度随外部磁化场的增大而增加.其极限值印为该材料的且发磁化强度。单位名称为安[培_每米，单位符号A/m。1.38比炮和磁化强度0。
specific saturation iagnetization d.饱租化强度与材料密度的比值。单位名称为安[培平方米等于克前位符号A·m/k号、1.39麒场强度H
Jlagetic field strength t!
是与磁场中作意点的磁通密度相关联的-个轴矢显。在同一点上的磁强度H 的旋度√×I 与散避V·I间时竭足以下方程，
Vx1/w.：2)
式中：J,为电流密度,D为电通量密度或位龄巾流.M为该点的磁化强度。汁：在没有位移中流时，1递方程变快为tH·d-i
式中1为磁场强度 II 对磁路1前线积分所包国的点也蔬,在性体中
式中 B 为磷近密度, 为磁性常数。单位名称为安[培每米,单位符号A/m。1.40比磁化强度
specifinmaghetizatian
CB/T 15013 -- 94
在给定磁场强度下磁化强度材料密度的比值。单位名称为安培！来每「克，位符号A·m/、1.41磁结构（序磁性）
magnetiestrueture(magnctic ordcr)磁件物质中于近邻原子或离了的相互作用.相邻原·户磁延成…定有序规则的排列。1.42变磁性
metamagnetism
磁性物质由于磁场或温度的变化引起慈结构的改变，1.43混磁性
Itix toaghe tism
较多的原了磁冻结的磁性原子闭无规地分布在非磁性原「基体中是现的磁结构。1.44自旋玻璃
spin glass
少数原于懿矩冻结的磁性原了无现则分布在非尴性广的基休中。1.45山凝波
apin wave
在隧有序结构材料小自旋（原了磁矩)系统的集休运动模式。由于自旋间具有交换作用和磁偶极作用等相三作用，当它们受到热显动和其他扰动时，各自旋对原平衡位置的偏离以不同的振幅和相位运动,形成白旋系统的--系列频率和波长的波动.称为户旋波。1.46螺旋粗
helimagnetism
是指相邻原子磁矩呈非其线的螺锭排列，稀」:原了矩的间接相互作而及与品体电场的相互作州形成多种复杂的螺旋磁性，轴型反向畴亚磁性、轴型调制反铁磁性、锥型螺旋反铁磁性、饿形螺旋铁磁性、而削螺旋反磁性、面型简单（其线)铁性，轴型筒单（共线)铁磁性，1.47散铁邀性
asperomagnetisin
从一个磁畴看.冻结的顶子避矩空间的散乱分布.共中果些方向较多净合磁矩形成的自发磁化强度不为零的磁结构！
1.48数反铁磁性
aperomagretism
从·个微畴看，冻结的原子磁效空间的散乱分布而净合磁矩形成的白发邀化强度为零的磁结树。注：散反读磁竹与顺磁体不同，其原了磁距的空间分不随时问变化.1.49散亚铁蘑性
sperimagnctisn
从“个磁醇看.由组铁磁性络形成的微结构。1.50磁共振
agnetie Iesonancy
在静磁场中分别被磁性物质的原了和原丁核对微波或无线电波的共振吸收注：磁共报有电F顾您长振，核偿共养，铁磁共振，亚铁盛共握.友铁共振等。1.51爱中阻效应
magnctoresistatee :ffeel
..com394
GR/T 15013
山一外加磁场而引起电阻变化的效应。注，这种效成发生在所有金属重,在铁性金属及其介金里具有里明显的效店1.52碰卡效成
magnelacalori uffeet
材料出于磁化强度的改变而引起加热与冷即的互易性变化。1.53磁弹性效应
rrtagneloelastic effect
磁性材料与应力和应变相关联的磁性变化的效应。1.54磁化学效应
magnetexhemistryeffeet
与场的作用或感性的变化而关联的化学反应与特性的变化效应。详：其逆效应为化学效应。
1. 55磁生物效应
magnelobiology efcet
足指生物受肠的作用而引起牛物态或生物化学等功能与特性的变化。社：其逆效成为物磁效席。
1.563E效成
AF tffeei
材料受磁化场强度或磁化强度的改变而引起的杨民模量的变化。1.57辐照磁效应
irtadisted magneric effec:t.材料受辐照后引起的磁性变化
:辆期源可以是电了、质了,中了,丫别线等2磁化状态
2.1磁沸
magnetic hysteresis
避通密度嫩化慢度随磁场强度的变化雨发生的不川变化现象，这种现象的垦现与变化速度无关，
2.2 磁中性状态
neutral state
磁性材料或磁性体，在比磁畴尺寸大得多的任何区或内，总磁通密度和磁场强度均等于零的-种状态。
2.3磁中性化
w nutralizt
使避性体恢复到磁中性状态的过，2.4动态磁归排状态
dlynamically neutralized state使父变慰化场或交替反转微化场的筛值，从对应于饱和磁化的某磁场强度值减少到零而状据的种避中性状态。
2.5静态磁中性状态
statically neutralized state足磁性材料由某一外磁化场下使材料的磁通密度达到某：特定状态，当该外微化场去掉底材料的GB/T 15013—94
磁通密度就变为零而获得的一种磁中性状态。2. 6 热致磁中性状态,初始状态theimally ncutinhizcd state virgin stite磁性材料在没有任何外磁场下降低材料的温度通过居里点而得到的中性状态。2.7 循环磁状态
cyclhie magnetic condition
磁性材料受到某一正反方向磁场的反复磁化，使其磁滞闻线与此材料经历的同样磁化的循环次数无关的磁状态。
2.8尤磁滞状态
anhysteretic state
是在静磁场上叠加一消磁交变场后而获得的一种状态，该消避交变场的摄幅开始时能使材料达到饱利后逐新下到琴，
2.9磁化
to magnetize
使磁性体感应出滋化强度。
2.10磁化曲线
magnetization curve
材料中磁通密度、磁极化强度或磁化强度随磁场强度的变化而变化的-条曲线。注：些需要说明避通密度 B,磁极化颈度J变蔗化强度M 随场强度 H 的变化,各曲线之间的区别时可使用下列术语：
B-H曲线
J-H曲线
M-II曲线
2.11静态磁化曲线
static magnetizetion curve
是在磁场强度的变化速率慢到不影响曲线形状时所得到的磁化曲线。2.12动态截化曲线
dynamic maghetization curve
是在避场强度的变化速率高到足以影响曲线形状时所得的碰化曲线。2.13起始醚化曲线
initial magnetization curvc
处于热中性状态的材料，受到强度从零起单谢增加的磁场作用而得到的磁化曲线。2.14B-H[J-HI[M-H磁滞回线
hysteresis B-H(J-HJCM-Hloop
表示磁滞现象的闭合磁化曲线。注：按垂讲定义，避滞回线是由静态惑化画线形戒的：值是它可以不严密地用来说明由动态避化谢线形成的回现：显然这紊间一般还将决定于除碰滞以外的其他过程。术语 B-H[J-HJLM-H也可用于说明动态情说。2. 15静态 B-H[J-HJ[M-H)回线
static hysteresis B-H[J-H[M-HJlooP是在场蕴度的变化速度慢到不影响曲线形状的情况下获得的 B-HLJ-HILM-H磁滞国线。2.16 动态 B-HLJ-HLM-H回线
dynamic hysteresis R-HCJ-HM-HJloop是在避场强度的变化速率高到足以影响再线形状下获得的B-HJ-H工M-H门回线。2. 17正常 B-HLJ-HJCM-HJ磁滞间线B/T 15013 94
normal hysteresis -H(J-HJ[M-HJloop是避性材料处于媚环磁化状态时得到的相对于坐标源点是对称的B-H[J-H[M-I门磁滞回线。2.18增量 B-HLJ-HCM-HI磁带回线incremental hysteresis B-H(J-HIEM-Hilkop是磁性材料暨加在一共线静磁场上的非对称的B-HLJ-HLM-HI磁帮回线，2.19正常磁化曲线，基本磁化曲线，换向曲线notmal magnetizat ion curve, hasic magnetization curve,commutiation curve正常滞回线诸顶点的轨迹。
2.20无磁滞曲线
anhysteresis curvc
曲线上每点都处于无磁滞状态的磁化曲线。2.21邀饱和
magnetic saturation
避性材料受到是够强的外避均作用,磁极化强度或磁化强度基本上不再随外磁场的增加而继续增加的状态。
2.22饱和 B-HL,J-HILM-H门磁端回线saturation hysteresis B-H[J-HJM-HJloop当磁场强度的最大值能使材料滋化到饱和时的 B-H[J-HJ[M-HI磁滞回线。注，极限磁循回缓是指核理度的最大值足以使不可逆碰添回级的面不再增加时的碰滞回线2.23饱和磁通密度(饱和避感虚强度）B,saturation flux density(saturation magnetic induction)B,避性材料磁化到饱和时的磁通密度(磁感应强度)。注：实际皮用中糖和磁通寄度（饱和磁感应强度通带是指莱一指定碰场强度下（基本达到避饱和的磁场强度）的遇密度(微感应强度)值。
单位名称为特【斯拉],单位符号十。2.24剩余磁通密度（料余磁感应强度）B,(剩余磁极化强度J,JC剩余磁化强度M\,)remanent flux density(remanent magnetic induction)B, remanent magnetic polarization J',Jremanent magnetization M'.)
磁性材料中当外加磁场强度(包括自退磁场强度)为零时的磁通密度(磁感应强度)(磁极化强度)[磁化强度]。
征: (1) 在上还条件下剩余体谱密度等于剩余磁极化强度,并且等于磁性将数与测余截化强度的乘积,着用图表示，上述数值对应于避化曲践与BLLM们轴的交点。单位名称为特[斯拉3,单位符号 T2.25顽磁B.
remanenceB
用单调变化的避场从材料的饱和状态出发而得到的剩余磁通密度值。单位名称为特[斯拉},单位符号 T。2.26循环顽磁Br
cyclie remanence B.
对应于动态饱和同线上的剩余碰通密度值。单位名称为特【斯拉],单位符号T。2.27剩磁比R
..comrr-sidual inciurtion ratio R'GB/T 15013 94
在指定的磁场强度下，剩余磁通密度，与该场下最人磁通密度Bm之比。注：饱和化条件下的测避比.
此值无量，
2.28矫顾场强度H'cg[H',JII\cm]cuercive tield strengthHceHejHen!R.R
元一盒
磁通密度BC磁极化强度T1磁化强度M门为零时的磁场强度。计：T：若用图表示，矫顽场强度相应于磁通密度BI碰极化强度J1磁化强度M)前退微曲线马H细处点的组，多矫顽场强度可以指静态磁化或动态偿化，在不加说明时，则是指静态磁化过程。单位名称为安.培每米.单位符号A/m，2.29 師力HHJ[HcM]
coercivityHenHeJCHemJ
用单调变化的微场从材料微饱利状态出发而得到的矫顽场崛度。注：)Hen通带弥感感矫新力.
密 Hr或 Heu通常称内事骄预力。单位名称为安（培）每米，单位等号A/m2.30缩环矫顽力c:Hem
ryclie crereivity Hcc Heic.lHeme]为材料受到幅度相当饱和回线的交变场作用时的矫顽场强度值。单位名称为安培每米，单位符号A/m。2.31自发磁化
spontanoosmagnclizalo
在一个磁畴中,原于磁矩在没有外加磁场的情况下有规则地排列而达到的磁化注：姥畴中的化强度即为自发磁化强度H发磁化强度的单位为安门研每米、单查符号 A/1rl2.32發勝
dlomains
磁性材料内白发磁化区域,在该区域内自发磁化强度在大小与问上基本是均匀的。2.33畴
domainwall
相邻磁畴之间的一个过获区域，原子磁矩从个醛畴的方向逐渐转变到和邻磁畴的万向，证：过疫区域的再度称为畴壁岸度，2.34布洛赫壁
Rlochwall
瞬中磁矩在任何点1的取向人体上是平行下畴赔平面的一类畸壁。235东4
Neel wall
屿壁中邀矩的取向大休上是处在与畴壁平而相垂直的平面内的一类瞬壁。注：东乓壁通常仪在界度小于某临界厚质的磁性满膜中才形成，在较原的爆膜中和大块的材料中，从能量上看则更在利于形成布裕蛛壁,
2. 36单畴颗粒
singlc fontain particles
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尺寸小到仅存在一个稳定磁畴的避性题粒。让：保持单畴状态的最大尺寸你为单疑临界尺小。2.37巴克豪森效应【巴克豪森跳庆】Barkhausaun elfcet (Berkhausan junops]当外磁场强度连续改变时，磁性物质中所发生的磁通密度不连续的变化现象。注：在电路中,巴克衰森效应将会产生种声称为巴克豪森噪卢，2.38磁退火（磁场热处理）
magnetic anneal
为了获得所希望的磁织构而将微性材料在外磁场中进行的一种热处理。2. 39 磁正常状态化
magnetic conditioning
是对磁性材料或磁心作一种去掉其磁经历和得到能再现的磁状态的处理。2.40热剩余磁化强度
thermoremanent magnetization当一物体在磁场中冷却而得到的剩余磁化强度，单位名称为安[培！每米，单惊符号A/m，2.41磁变异性
magnetic variability
材料或磁路的避特性随时间或使用状况所产生的变化。2.42磁时效（磁若化）
magmetic aging
是材料的磁特性随时间的种不可逆连续变化，这种变化是由于材料内部的结构调整所引起的。注，适当的热处理可以加速变化的速率或恢复其起始状态，2.43磁松弛（磁地像）
maghetic rataxation
平衡的磁系统受到扰动后重新达到平衡的过程，由于原子或亚原子粒了的动力学作用，所以这个过程需要一定的时间。
注，这个术语通常是指时间常数为微秒级的短暂过程。2.44后效
magnetic after-effect
时间常数为数秒至许多天的磁松弛。2. 45磁粘滞性
magnctic viscosity
由丁外加静磁场的变化而引越的一种磁后效。2.46旋磁效城
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在静场中磁性材料的磁化强度由于受到扰动而开缆着静磁场作阻尼旋进，通过松弛回到半衡态的现象。
2.47温度系数α
temperature coefficient &
由于温度变化而引起被测参虽的相对变化与温度变化之比。例如：磁导率的温度系数
石效磁导率的温度系数
电感的温度系数
CB/T 15013—94
hr - ffet,
Pr(7-T)
a-(T-T)
余类推,式中 划、2、I分别为温度 T 时的磁导率,有效感导率和电感,,Pr,L,分别为参考温度 T,时的导率、有效磁导率和电感。注：在温度变化范国内，被测参量应单调变化此值无量钮，
3磁导率与损耗
3.1磁化率
magnctic susceptibility X
是与磁场强度 H 相乘等于磁化强度 M 的一个量。M=xH
此值无垒纲。
3. 2 起始磁化率X:
initial susceptibility x
当磁场强度和磁化强度与为无限小时磁化率的极限值：此值无量纲，
3.3比磁化率（质量磁化率）Xm
spceifie: susceptibility(ass susreptibility)Xr.延与场强度H相乘等于比磁化强度α的一个量。=X.H
单位名陈为立方米每于克，单位符号m/kg3.4克分子磁化率（尔磁化率）Xmlnolatr susceptibility Xnd!
物质的克分了质量 mml与其比磁化率 Xm 的乘积Xmd—Mmo:* Ym
单位名称为文方米，单位符号m
3.5绝对磁导率M
absolute prrmcability
物质的磁通密度 B 与磁场强度I 的比值,B
单位名称为享【利每来，单符号H/rm3.6相对磁导率μ
relative permeability Jf
物质的绝对微导率让与微性常数其的比值。
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