GB/T 14055.2-2012 中子参考辐射 第2部分 与表征辐射场基本量相关的辐射防护仪表校准基础 GB/T14055.2-2012 标准压缩包解压密码：www.bzxz.net

ICS17.240
中华人民共和国国家标准
GB/T14055.22012/ISO8529-2.2000代替GB/T17437—1998
中子参考辐射
第2部分：与表征辐射场基本量相关的辐射防护仪表校准基础
Reference neutron radiations-Part 2.Calibration fundamentals of radiation protection devices relatedto the basic quantities characterizing the radiation field（ISO8529-2:2000,IDT)
2012-06-29发布
中华人民共和国国家质量监督检验检疫总局中国国家标准化管理委员会
2012-11-01实施
GB/T14055.2-—2012/IS08529-2:2000前言
规范性引用文件
术语和定义
参考辐射场的校准和溯源
用放射性核素中子源校准总则
放射性核素中子源散射效应的修正线性的确定
用加速器和反应堆中子源校准
9对个人剂量计的特殊考虑·
10不确定度
附录A（资料性附录）
本部分使用的符号
附录B（资料性附录）室散射贡献占40%时房间的最小尺寸（参考文献[117）附录C（规范性附录）空气减弱修正因子：附录D（资料性附录）
总空气散射修正
附录E（资料性附录）
影锥的结构和使用规则
附录F（资料性附录）
参考文献
简化拟合法参数和变量说明图
GB/T14055中子参考辐射》分为三个部分：第1部分：辐射特性和产生方法：GB/T14055.2—-2012/ISO8529-2:2000一第2部分：与表征辐射场基本量相关的辐射防护仪表校准基础；第3部分：场所剂量仪和个人剂量计的校准及其能量和角响应的确定。本部分为GB/T14055的第2部分。本部分按照GB/T1.1一2009给出的规则起草。本部分代替GB/T17437一1998《辐射防护用的中子测量仪表的校准及其响应的确定方法》。本部分与GB/T17437—1998在内容上的主要差异有：将本部分的名称根据中子参考辐射的系列标准作统一修改；a
取消了原标准第3章“本标准所包含的仪表”；术语和定义中取消了原标准中关于角响应、齐向扩展辐射场、强贯穿辐射、壳层最大剂量当量、e
参考仪表和监测仪表的条目，增加了量的约定真值、剂量当量、注量、试验点、参考点和有效中心的条目：
初始测量中增加了相应的公式并对其进行了详细的讨论：d)
增加了球形源的几何修正并给出典型例子：数据分析中将原标准的多项式拟合方法进行扩充，给出了更普遍的通用拟合法，并增加简化拟合法；
取消了原标准的附录A“要检验的物理特性示意图表”，将原标准附录B对体模的推荐”放入g）
标准的第3部分讨论，原标准附录C“两种放射性核素中子源的角源强特性”放人标准的第1部分讨论；
h）对原标准的编排结构进行了较大调整，并根据国家标准模板进行了格式修改。本部分使用翻译法等同采用ISO8529-2：2000《中子参考辐射第2部分：与表征辐射场基本量相关的辐射防护仪表校准基础》。本部分由全国核能标准化技术委员会（SAC/TC58)归口。本部分起草单位：中国原子能科学研究院。本部分主要起草人：刘毅娜、王志强、陈军、李春娟、骆海龙。本部分所代替标准的历次版本发布情况为：-GB/T17437—1998。
1范围
中子参考辐射
GB/T14055.2—2012/ISO8529-2:2000第2部分：与表征辐射场基本量相关的辐射防护仪表校准基础
本部分规定了GB/T14055.1一2008中给出的中子源产生的中子场中实现辐射防护仪器校准条件的方法，特别强调了对外部影响的修正（如：对来自校准实验室墙壁散射中子的修正）。由于放射性核素中子源的广泛应用，本部分重点介绍用放射性核素中子源的校准（第4章~第6章），而对于用加速器和反应堆校准（8.2和8.3）只作简单说明。ISO8529-3给出了转换系数以及校准的一般规则和方法。2规范性引用文件
下列文件对于本文件的应用是必不可少的。凡是注日期的引用文件，仅注日期的版本适用于本文件。凡是不注日期的引用文件，其最新版本（包括所有的修改单）适用于本文件。GB/T14055.1—2008中子参考辐射第1部分：辐射特性和产生方法（ISO8529-1:2001,IDT)ISO8529-3：1998中子参考辐射第3部分：场所和个人剂量计的校准以及确定其响应与中子能量和人射角度的关系（Referenceneutronradiation一Part3：Calibrationareaandpersonaldosimetersand determination of response as a function of energy and angle of incidence)ISO12789中子参考辐射一模拟工作场所中子场的特性和产生方法（Referenceneutronradiation-Characteristics and methods of production of simulated workplace neutron fields)ICRU33号报告：1980辐射量和单位（Radiationquantities andunits）ICRU60号报告：1998电离辐射的基本量和单位（Fundamental quantities andunits forionizingradiation)
BIPM/IEC/IFCC/ISO/IUPAC/IUPAP/OIML：1993通用计量术语及定义（Internationalvocab-ulary of basic and general terms in metrology)3术语和定义
ICRU33号报告：1980.ICRU60号报告：1998和BIPM/IEC/IFCC/ISO/IUPAC/IUPAP/OIML：1993中界定的以及下列术语和定义适用于本文件。附录A列出了本部分使用的符号。3.1
读数reading
仪器所指示量的值。
量的约定真值conventionaltruevalueof aquantity被测量的最佳估计值。
注：通常认为，对于给定目的差别很小时约定真值足够接近真值GB/T14055.2--2012/ISO8529-2:20003.3
doseequivalent
剂量当量
组织中一点的Q和D的乘积：
式中：
该点的吸收剂量；
品质因子。
周围剂量当量ambientdoseequivalentH:(d)
辐射场中某点处的周围剂量当量是相应的齐向扩展辐射场在ICRU球内、逆齐向场方向的半径上深度d处产生的剂量当量。
个人剂量当量
personal dose equivalent
人体规定一点下深度d处软组织中的剂量当量。注：剂量当量的单位是焦耳每干克·kg-1)，专用名称希沃特（Sv）3.6
fluence
dN除以da的商：
@=dN/da
式中：
dN一人射到截面积为da的球内的中子数目。3.7
响应response
读数除以被测量的约定真值：
注：宣说明响应的类型，如“注量响应”（相对于注量@的响应）：RoM
或“剂量当量响应”（相对于剂量当量H的响应)：Ru-
或光子剂量当量响应”
如果测量的M是率值，则注量()和剂量当量（H)分别用注量率()和剂量当量率（H)代替。3.8
校准因子
calibrationfactor
参考条件下得到的响应的倒数。注：读数M乘以校准因子得到截测量的值，（1)
能量响应energydependenceofresponseR.(E)或R(E)
GB/T14055.2—2012/ISO8529-2:2000单能中子注量Φ或剂量当量H的响应R与中子能量E的函数关系。3.10wwW.bzxz.Net
光子灵敏度photon sensitivity中子场中加入光子辐射后引起的仪器读数的变化。比照光子剂量当量响应（见3.7）。3.11
自由场的量free-fieldquantity在假定没有散射和本底影响的自由空间中进行照射得到的量。3.12
试验点pointof test
辐射场中被测量的约定真值已知的点。3.13
参考点referencepoint
剂量仪上一点，在校准或试验时将其置于试验点上。注：测量距离是指辐射源的中心与仪器参考点之间的距高。3.14
有效中心effectivecentre
仪器上一点，该点读数的行为相当于点探测器，即读数的变化与距点源的距离平方成反比。注：例如对于球对称仪器，有效中心一般是其几何中心。4参考辐射场的校准和潮源
4.1一般考虑
根据本部分，在校准实验室所建立的辐射场的中子注量率应可溯源到已认可的国家标准。用于提供校准链的方法取决于参考辐射场的类型，但测量溯源性通常是用传递标准来实现，例如这种传递标准可以是放射性核素中子源（见4.2）或经认可的传递仪器（见4.2）。严格来讲，辐射场的校准只在校准时有效，之后可以进行推算，例如从放射性核素中子源的半衰期和同位素成分或传递仪器的特性等知识来推算。
校准实验室在中子测量仪器校准中所用的测量技术应经符合国家法规要求的单位或机构认可。应由参考实验室和校准实验室各自对与校准实验室常规校准使用的相同或相似类型的一台仪器进行校准，测量应在各自实验室内用各自被认可的校准方法完成。为证明已达到足够的溯源性，校准实验室得到的校准因子应在约定的限值内与参考实验室得到的校准因子一致。辐射场校准的频度宜合理可信，连续两次校准之间的值不超出规定限值。GB/T14055.1—2008给出了放射性核素中子源的校准周期。实验室认可的传递仪器的校准和校准实验室所用测量技术的核查最多间隔五年，当实验室环境条件发生明显变化时应重新校准。4.2放射性核素中子源的潮源性
对使用放射性核索中子源产生的中子场进行的校准，其潮源性应使用经参考实验室确定了角源强的放射性核素中子源（见5.1角源强），或使用在参考实验室校准并被认可的传递仪器测定仪器测量点的中子注量率来保证。如果中子源是根据GB/T14055.1一2008的4.2.2推荐的方法进行封装，则可3
GB/T14055.2—2012/ISO8529-2:2000假定该源的中子谱注量和GB/T14055.1一2008给出的相应的中子谱注量足够相似，因而可采用所推荐的注量-剂量当量转换系数。10.2.9中推荐的转换系数的不确定度不仅考虑了GB/T14055.12008给出的谱的不确定度，也考虑了由源的结构和包壳不同引起的谱的变化。4.3加速器中子源的潮源性
溯源性应由经校准实验室和参考实验室一致认可的传递仪器来保证。传递仪器宜以与校准时相同的工作方式用于类似的中子场中，并且进行适当的修正。实验室的传递仪器和监测仪器应根据国家规定的周期进行核查（如：用适当的放射性核素中子源），并记录核查结果。
4.4反应堆中子束的潮源性
溯源到认可标准的一般原则同样适用于这类特殊的参考辐射场（热中子或过滤中子束）的校准，例如热中子注量率可以用溯源到初级标准的金箔活化法测量。5用放射性核素中子源校准总则
5.1一般原理
仪器的响应或校准因子是仪器类型的独有属性，可与剂量当量率、中子源能谱或中子的人射角有关，但宜与校准装置的特性或所用的实验技术无关。因此，本部分给出了校准中子测量仪器的详细方法，以保证校准结果与校准技术，源-仪器之间距离以及校准房间的尺寸等因素无关。为简单起见，本部分给出如巡测仪这类仪器校准的一般原理，这些原理也基本适用于其他仪器的校准。仪器置于已知中子注量率的自由辐射场中并记录仪器的读数，根据上述内容，读数宜对所有外部放射中子，包括空气、校准实验室墙壁、地板以及天花板的散射中子进行修正（见5，3），可能还应对源或探测器尺寸的影响进行修正[见6.2中的几何修正因子F（1)。仪器对自由场的注量响应R。由式（4）给出：RM
式中：
Mc—一对各种外来修正之后的被测量读数。如果Me是计数率，则
仪器受照的自由场注量率9（见3.11)由式（5)计算：D
式中：
源中心-测量点之间的距离（见3.13）；Ba
式中：
GB/T14055.1-2008中规定的角源强，由式（6）计算：Ba=Bi()
中子源强（即入射到4元sr的中子总发射率）；F（の)—源各向异性修正因于（见参考文献[6]）。4
（4）
（4a)
（6）
GB/T14055.2-2012/ISO8529-2:2000GB/T14055.1—2008中给出了两种类型源的各向异性函数。为了方便，在对所有散射影响修正之后（见5.3)有时引人源-探测器的特征常数，一般形式为式（7）：k=Met
由式（4a）和式（5）可以得到式（8）：k=Ropl2
k=RoBa
因为常数后只与B。和R。有关，所以对每种源-探测器组合是特有的。剂量当量响应可由式（9)得到：式中：
ho—注量-剂量当量转换系数。
（8a)
ISO8529-3给出了ISO标准源h的推荐值（在校准报告中宜注明h。值和适当的参考文献）。5.2中子校准装置的重要特性
5.2.1中子源
放射性核索中子源的校准辐射场应可溯源到校准实验室（见第4章）。为使中子发射的各向异性减至最小，源宜是球形或直径和高度近似相等的圆柱形。对圆柱形源，探测器校准宜在与圆柱轴线成90°的方向进行（见GB/T14055.1-—2008）。对所用的每个源宜测量其各向异性。密封源的包壳宜尽可能的薄并且符合相应的国家、国际标准。厚包壳源的各向异性和谱都可能会改变。如果各向异性不能测量，可根据各向异性与放射性核素物质在源包壳内位置的关系进行计算（参考文献[6]），见10.2.3。GB/T14055.1—2008的4.3和参考文献[2]给出了更详细的讨论，宜将源置于房间的中心。在开放场所时源离地面尽量高。宜将源置于不含氢材料且质量尽可能轻的支架上。
为了完成线性检验，剂量当量率的变化范围要求大于三个量级（如从大约1pSv·h-到大约10mSv·h-1）。通常仅靠改变距离l覆盖这个范围是不可能的，一般还需使用源强变化为10～100倍的两个（或多个）源才能覆盖整个范围。对不同的源，即使结构名义上相同，各向异性因子F（の）却不一定相同。
5.2.2照射装置
宜用支架使试验仪器定位于相对于校准源已知的距离和角度上。支架应是刚性的，设计应使散射辐射最小。宜可通过移动探测器来改变探测器-源之间的距离。当使用校准过的仪器测量中子注量率时，其支架也宜满足同样要求。5.2.3照射室
装置对室散射中子的响应会随房间的尺寸、形状和结构面变化。房间尺寸宜使散射贡献尽可能小，但在任何情况下，其贡献不应使在校准点的仪器读数的增加大于40%（见附录B)。5.3散射中子来源
5.3.1简介
校准因子应是仪器类型和中子源能谱的唯一特性，而与校准装置的特性无关，因此所有的校准应对自由场的量而言，并且应对散射中子对仪器读数的影响进行修正。对使用散射中子进行的校准见5
GB/T14055.2—2012/ISO8529-2:2000ISO12789。通常可能发生下列散射效应。5.3.2室散射
中子被实验室地板、墙壁以复杂的方式散射，其对仪器读数的贡献可以通过输运计算，或对特定的实验室条件进行测量来确定。室散射很可能是散射中子的主要来源。5.3.3空气减弱（空气外散射）
源发射的中子通过与空气发生核反应而被减弱（见附录C）。空气减弱随源-探测器距离的增加近似线性的增加。
5.3.4：空气内散射
中子会被源-探测器直接路径以外的空气散射回来，并可能被试验仪器探测到。内敏射也随源-探测器距离的增加近似线性的增加。附录D给出了几种中子测量仪器对国家标准推荐的放射性核素中子源的净效应（内散射减去外散射）。室散射，空气内散射和空气外散射的相对大小与房间的尺寸和中子源-待校仪器之间的距离有关。总之，可通过减小中子源-待校仪器之间的距离来减少其对校准的影响。5.3.5支架散射
支架宜尽可能的轻，没有或几乎没有含氢物质。特别要使源或探测器附近的物质质量减到最小。5.3.6谱效应
由于存在散射中子的贡献，谱分布和角分布都会发生变化，因而散射辐射对仪器读数的相对贡献与仪器的能量响应和角响应有关。5.4光子辐射效应
宜确定仪器对光子的响应以及光子的存在对仪器中子响应的影响。当用放射性核素中子源校准仪器时，应对伴随的光子辐射效应进行评估并修正，修正的不确定度应与校准要求的准确度相匹配。应用137Cs或“CoY射线源或其他合适的光子源来测量对射线的响应。6放射性核素中子源散射效应的修正6.1初始测量
室散射中子对仪器读数的影响一般股与仪器的类型，仪器-源的距离，校准房间的尺寸、形状和结构等有关。由总辐射场（源中子加散射中子）引起的仪器读数M一般可以写为式（10）（见参考文献[7）：+PD-)
式中：
—源中心参考点的距离（见3.13）：特征常数[参见式（8）]
线性修正，对仪器读数和引起该读数的剂量当量率之间偏离线性的修正；F（）—几何因子
空气减弱（空气外散射）修正：Ft（)—用来描述内散射中子额外贡献的修正函数。6
仪器的参考点宜与其有效中心（见3.14）一致。GB/T14055.2-2012/ISO8529-2:2000对球对称灵敏形仪器，参考点在几何中心，几何中心也是有效中心。对圆柱形仪器，如Andersson-Braun巡测仪，当在辐射人射方向垂直于圆柱的轴线方向进行校准时，有效中心在轴线上。当在辐射入射方向平行于圆柱的轴线方向进行校准时，有效中心可能是中子能量的函数，对于这种情况，尽管Padé方法（见参考文献[8]）有时不适用，也可参考该方法。确定散射影响修正之前，宜首先对所有的非线性效应进行修正，这样可用Mt（1）代替式（10）中的M'()
M'()=M(
..(11)
宜仔细控制测量条件。当测量仪器本身固有的响应时，因其与仪器部件的任何特性无关，最好采用实验室级别的电子学设备处理探测器的输出信号。如果不易达到，宜保证电子学设备不会引入不稳定性或非线性。校准时试验宜从预计的最高计数率开始，对死时间进行修正，并测量计数率与剂量当量率之间的线性。线性检验可使用两个同类型、角源强已知、且源强相差大约一个量级的放射性核素中子源，在同一距离交替进行，然后改变距离重复上述过程。通常也应考虑在参考文献[5］中给出的便携式中子周围剂量当量率仪的性能要求和评估方法。本章推荐了四种不同的方法对散射效应进行修正。前三种方法（见6.3.1，6.3.2和6.3.3）为影锥法、通用拟合法和半经验法，通常需要仔细地做一组仪器读数与中子源-探测器距离函数关系的初始测量，但对同种特定类型的仪器只需测量一次，而不需要每次校准都重复这样的测量。第四种方法为简化法，也叫简化拟合法（见6.3.4），由于不使用近距离照射，因此既不需要初始测量，也不需要做6.2中介绍的几何修正。由于影锥法可以在选定的距离上用有锥和无锥去确定射修正，因此也可不做初始测量。该方法的优点是不需要假设同类型所有仪器具有相同的能量响应。当没有初始测量时，本条的其余部分不适用于简化拟合法和影锥法。初始测量距离的范国至少宜与通常完成仪器校准所需进行线性检验时一致，并遵循6.4给出的源探测器距离的限制。这就是说，对某一特定实验室所用的中子源，该距离的范国宜使在测量点可得到大约1μSv·h-到大约10mSvh的剂量当量率。测量数据宜包括对读数和距离不确定度的估计。在三种方法中，要求做初始测量的原因和数据的解释略有不同，每种方法有各自的优缺点和应用范国，下文将做进一步阐述。
不管使用哪种方法都宜用另一种方法来验证。需要说明的是，不同方法给出的校准因子可能存在3%～4%的差别（见参考文献[7]）6.2几何修正
用6.3.1~6.3.3介绍的三种方法中的任何一种确定中子响应之前，宜对测量的数据做源或探测器有限尺寸影响的修正，几何修正使用几何修正因子F，（L)，当点源照射球形探测器时，F（1）可由式（12)计算（见参考文献［97）：F:()-1+8(2号[1-(1-)\]-1)
本条假定参考点为仪器的儿何中心并位于试验点上，因此：式中.
【源中心-探测器中心的距离；
Tn—探测器的半径
中子有效参数。
当1/>2时，式（12)可以简化为：F(D)=1+a(
（12）
（13）
GB/T14055.2-2012/ISO8529-2:2000与r，有关（见参考文献[97)，对所有情况推荐=0.5±0.1。更一般的形式是适用于球形源的唯一形式（即D，O慢化的锅源），也可适用于点源，见式（14）（见参考文献[7]：
F()=++a
L=/-s-r
其中：
式中：
Ts—源半径。
.....14)
..(14a)
由于体积小的252Cf中子源可当作点源，因此当8cm<2rp25cm时，假设rs=0，a.和as的推荐值为：a.-0.29±0.02和as=1.79±0.02这些值也推荐用于4Am-Be中子源校准与常用中子巡测仪尺寸（rp～10cm）相同的球形仪器。对较大体积的源，虽然特性常数与rs没有明显关系，但rs相当于源的尺寸。对rs=15cm的D,O慢化2Cf中子源，参数a+和a与探测器的直径有关。对半径为10.4cm的球形剂量当量率仪，推荐a4=0.093士0.004ag=0.76士0.07（见参考文献[77)。虽然已表明在源接触探测器（即[=rs十rp）时可以使用式（12）（仅对点源）、式（14）和式（14a），但是在如此近距离时，计数率随距离迅速地变化，因此源-探测器的最小距离应大于或等于1cm，并且1值宜存细测量。
当将式（12）、式（14)和式（14a)用于“近似”球形的探测器时，即慢化体为球形，中心探测器不是球形而是圆柱形时，需特别注意。此时，几何修正将是中心探测器的几何和取向的函数，对这种类型的仪器没有足够的数据推荐3、.和的值。目前对其他形状的仪器（如：圆柱形）还没有经过很好检验的类似于式（12）或式（14）的表达式。在这种情况下，距离1最小值的选择宜使得儿何修正因子F，（)接近于1.实际上，这意味着［宜大于仪器直径的两倍（见参考文献[87）。在必须使用较小距离以得到足够高的注量率时，宜考虑F（1）的附加不确定度（见10.2.5）。
道常，在体模上照射的剂量计不作几何修正。6.3数据分析
6.3.1影锥法
此方法的准确度与影锥的设计、影锥相对于源-探测器的几何位置密切相关。附录E给出了推荐影锥的详细结构和使用方法。
如果Ms（1)和M（L)分别是源和探测器之间有和没有影锥时得到的探测器读数，则有下列关系：[M()-M(DF()=M-(DE1-Ms()/M-()F()=式中：
......15
F（L)——空气减弱（空气外散射）因子（见参考文献[9]和[10]，附录C给出了GB/T14055.12008推荐的放射性核素中子源的平均线性空气减弱系数）。一般地，测量宜在大于影锥长度两倍的距离上进行，以使得源或探测器的有限尺寸修正F（1）基本上等手1。
测量一组作为有效距离1函数的总探测器读数M+（)和内散射读数Ms（1)（原则上对每个距离使用最佳的影锥，但是允许阴影的投影面积最大达到仪器投影面积的两倍），用这些数据验证式（15）的有效性。该有效性验证包含保证这些数据具有式（15）的形式，并且从得到的响应R。与用其他散射修正方法得到的值一致。一旦式（15）有效，校准就可以仅在一个或几个距离[已证明式（15)有效的范围内8
GB/T14055.2-—2012/ISO8529-2:2000的距离通过测量M（D)来进行。已知Ms（L)/M（1)的值，可由式（15）计算出k，由式（8a）和式（9）分别求出响应R。和RH。
6.3.2通用拟合法
假定用式（16）可以代表内散射中子（见参考文献[77），则可以使用式（10）和式（11）F()=1+At+s.1
..（16
根据6.4.2中的d）规定的距离限制，宜至少在30个距离进行测量。使用式（11）、式（14）、式（14a）和式（16），并使用式（10)对测量的数据进行拟合。k，A，5a和as是自由参数，用最小二乘法可以得到其值和不确定度。式（10）和式（11）可以写为：kc)
其中：
F,CD)=
当距离1>2r时，对于点源和球形探测器，F（1）可以从式（12）、式（13）、或式（14)[和式（14a）得到。对前两种情况，从可得到几何修正，对后一种情况，从a和as可得到几何修正。对于球形源，在任何1值时只能用式（14）和式（14a）确定几何修正，因为不是点源照射球形探测器，故式（12）不再适用。如式C17）所示，函数F（1)是依据简单反平方律对计数率偏离进行修正，当源-探测器的距离最大时，F，（1）由散射中子的影响决定，F，（1)的值随着距离的减小而减小，当达到最小之后，随着与源的距离越来越近，此时由于几何效应F（1）又会增大对球形中子巡测仪和裸的25Cf源，当l~3r时出现特征最小值。对D,O慢化的22Cf源，当12Ts+Tp时出现特征最小值，在小于特征最小值的距离时每步1cm～2cm和在大于特征最小值的距离时每步5cm~10cm，宜至少测30个数据。对特定的源-探测器组合，只要确定了参数A、s、a和as或8，则对于同类型的其他探测器就可以只在测量范围内的任何一个距离上进行校准，同时使用必要的修正。对于远距离（1≥80cm），F，（)~1，通用拟合法相当于多项式拟合法（见参考文献［9]）。由式（8a）可以得到注量响应，并且已知R。时可由式（9）得到R，然后用3.8的定义给出校准因子N。6.3.3半经验方法
此方法（见参考文献[2]和[11])是基于假设散射中子引起的仪器读数的份额可以依据读数偏离反平方律的大小求出，各种贡献可以归结为由室散射中子引起的与距离1无关的成分（见参考文献[117）和由空气散射引起的随距离线性减小的成分（见参考文献[12和附录D）。由总辐射场（源中子加散射中子）产生的仪器读数Mt（1)是距离的函数，与注量响应R。的关系由式（19）表示：M()
OF(D(I+AI)=R(I+S)
式中：
S一单位校准距离上室散射贡献的份额，可以认为与式（16)中的s相同。+.（19
（1十A1）给出总的空气散射修正（内散射减去外散射）。需注意的是，式（19）中的A和式（16）中的A'形式上相似，A是净空气散射成分（即内散射减外散射），而A只考虑了空气内散射成分，但还可能有其他遵循距离反平方律的内散射中子的贡献。对ISO推荐的四种源（见GB/T14055.1一2008）和一些通用仪器，附录D给出了空气散射成分A的计算值。可将式（19)与式（10）式（11)进行比较。式（19）中的1十AZ)项和式（10）中的F^（1)类似，重要的区别是A/是总的空气散射效应（即内散射减外散射），而式（10）中的F（1）只是外散射，内散射则包含9
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